– функция состояния не зависит от пути процесса, а зависит от состояния системы I или II. U>вн – функция состояния, является полным дифференциалом
Q = ΔU + А –
интегральная форма уравнения первого закона термодинамики.
δQ = dU + δA–
для бесконечно малого процесса, δA– сумма всех элементарных работ.
Калорические коэффициенты
Теплота изотермического расширения:
Уравнение первого закона термодинамики в калорических коэффициентах
δQ = ldv + C>vdT,
где l– коэффициент изотермического расширения;
С>v– теплоемкость при постоянном объеме.
теплоемкость при const давлении,
δQ = hd>p + С>pdT,
δQ = χdP + ψpdv.
Связь между функциями C>Pи C>v
δQ = hd>p + С>pdT = ldv + C>vdT,
для реального газа.
Для идеального газа l= р
С>р– С>V= R,
к = (δQ/дv)ρ– теплота изохорного расширения;
m = (δQ/дP)v– теплота изобарного сжатия.
4. Изопроцессы в термодинамике. Энергия Гельмгольца
1. Изотермический – Т= const
так как
2. Изохорный – V = const
δА = 0,
δА = pdυ = 0,
δQ = dU + pdυ,
δQ = C>vdT.
3. Изобарный – P = const
δА = pdυ,
A = pV>2 – pV>1.
4. Адиабатический – δQ = 0
1) δA = –dU,
A = –C>V(T>2 – T>1), T>2 > T>1;
2) pdδ= –CvdT,
действие, обратное логарифму – потенцирование
Уравнение первого закона термодинамики в калорических коэффициентах
δQ = ldυ + C>VdT,
где l– коэффициент изотермического расширения;
C>V – теплоемкость при постоянном объеме.
теплоемкость при const давлении,
δQ = hdP + C>pdT ,
δQ = χdP + ψdυ.
Связь между функциями C>Pи C>V
5. Процессы. Второй закон термодинамики
Второй закон термодинамики, в отличие от первого закона термодинамики, изучает все процессы, которые протекают в природе, и эти процессы можно классифицировать следующим образом.
Процессы бывают самопроизвольные, несамопроизвольные, равновесные, неравновесные.
Самопроизвольные процессы делятся на обратимые и необратимые. Второй закон термодинамики называют законом направленности процесса в изолированной системе (закон роста S). Слово «энтропия» создано в 1865 г. Р. Ю. Э. Клаузиусом – «тропе» с греческого означает превращение. В 1909 г. профессор П. Ауербах назвал царицей всех функций внутреннюю энергию, а S – тенью этой царицы. Энтропия – мера неупорядоченности системы.
Обратимые и необратимые процессы
Необратимые процессы идут без затраты работы, протекают самопроизвольно лишь в одном направлении, это такие изменения состояния в изолированной системе, когда при обращении процессов свойства всей системы меняются. К ним относятся:
1) теплопроводность при конечной разности температур;
2) расширение газа при конечной разности давлений;
3) диффузия при конечной разности концентраций.
Обратимыми процессами