и W
>-, а так как слабые взаимодействия не всегда предполагают перенос заряда, теоретикам пришлось внедрить третий переносчик, нейтральный Ζ-бозон, без которого набор слабых фотонов не мог считаться полным. Теория настаивала на существовании третьей частицы, что поначалу сбивало физиков с толку, ведь у них не было экспериментального свидетельства ее существования.
Верная математическая симметрия, включающая в себя слабое взаимодействие, две W-частицы[81] и нейтральную Ζ, впервые была разработана в 1960 году Шелдоном Глэшоу из Гарвардского университета и опубликована в 1961 году. Его теория не была окончена, но предположила возможность того, что в итоге и слабые, и электромагнитные взаимодействия могут быть объяснены одной теорией. Основная проблема заключается в том, что теория требует от W-частиц, в отличие от фотона, не только переносить заряд, но и обладать массой, что делает невозможной перенормировку теории, а также разрушает аналогию с электромагнетизмом, где фотон не обладает массой. Этим частицам необходимо обладать массой, поскольку слабое взаимодействие обладает коротким диапазоном, – если бы частицы не обладали массой, диапазон был бы бесконечным, как диапазон электромагнитного взаимодействия. Однако проблема связана не столько с самой массой, сколько со спином частиц. Все частицы, не обладающие массой, вроде фотона, в соответствии с квантовыми законами могут нести свой спин только параллельно или антипараллельно направлению своего движения. Частица, обладающая массой, наподобие W, также может нести спин перпендикулярно направлению своего движения, и это дополнительное состояние спина вызывает все проблемы. Если бы частицы W не обладали массой, существовал бы определенный тип симметрии между фотоном и W, а следовательно, и между слабыми и электромагнитными взаимодействиями, что позволило бы объединить их в одну перенормируемую теорию, объясняющую обе силы. Проблемы возникают, поскольку эта симметрия «нарушена».
Как может быть нарушена математическая симметрия? Лучший пример можно найти в магнетизме. Мы можем представить, что брусок магнитного материала вмещает огромное число крошечных внутренних магнитов, соответствующих отдельным атомам. При нагревании магнитного материала эти крошечные внутренние магниты вращаются и сталкиваются друг с другом в случайном порядке, следуя во всех направлениях, и не существует общего магнитного поля бруска – не существует магнитной асимметрии. Но при охлаждении бруска ниже определенной температуры, называемой температурой Кюри, он внезапно принимает намагниченное состояние, а все внутренние магниты организовываются в стройную систему. При высокой температуре самое низкое из доступных энергетических состояний соответствует нулевой намагниченности; при низкой температуре самое низкое энергетическое состояние – это состояние, в котором выстроены внутренние магниты (и неважно, как именно они выстраиваются). Симметрия нарушена, и изменение произошло потому, что при высокой температуре термальная энергия атомов превосходит магнитные силы, в то время как при низкой температуре магнитные силы превосходят термальное возбуждение атомов.