Лит.:
Терентьев А. П., Яновская Л. А., Химическая литература и пользование ею, 2 изд., М., 1967; Фигуровский Н. А., Очерк общей истории химии. От древнейших времён до начала XIX в., М., 1969; Джуа М., История химии, пер. с итал., 2 изд., М., 1975; Mellon M. G., Chemical publications, their nature and use, 4 ed., N. Y., 1965.
А. М. Дубинская, Э. Л. Призмент.
Хими'ческий потенциа'л
(m>i
), термодинамическая функция, применяемая при описании состояния систем с переменным числом частиц. В случае системы, состоящей из i
компонентов, Х. п. определяется как приращение внутренней энергииU
системы при добавлении к системе бесконечно малого количества молей i
-того компонента, отнесённое к этому количеству вещества, при постоянных объёме V
, энтропии S
и количествах молей каждого из остальных компонентов n>j
(j
¹ i
). В общем случае Х. п. может быть определён как приращение любого из остальных потенциалов термодинамических
системы при различных постоянных параметрах: гиббсовой энергииG
— при постоянных давлении р
, температуре Т
и n>j
; гельмгольцевой энергииА
— при постоянных V
, Т
и n>j
; энтальпииН
— при постоянных S
, р
и n>j
. Таким образом:
(1)
Х. и. зависит как от концентрации данного компонента, так и от вида и концентрации др. компонентов системы (фазы). Только в простейшем случае — смеси идеальных газов — m>i
зависит лишь от концентрации рассматриваемого компонента и от температуры:
m>i
= m>i>0
+ RT
In p>i
,
где p>i
— парциальное давление
компонента i
в смеси, R
— газовая постоянная
, m>i>0
— значение m>i
при p>i
= 1 атм
. Для смеси неидеальных газов в равенстве (2) должна стоять фугитивность
этого компонента. Х. п. характеризует способность рассматриваемого компонента к выходу из данной фазы (путём испарения, растворения, кристаллизации, химического взаимодействия и т.д.). В многофазных (гетерогенных) системах переход данного компонента может происходить самопроизвольно только из фазы, в которой его Х. п. больше, в фазу, для которой его Х. п. меньше. Такой переход сопровождается уменьшением Х. п. этого компонента в 1-й фазе и увеличением во 2-й. В результате разность между Х. п. данного компонента в этих двух фазах уменьшается и при достижении равновесия Х. п. компонента становится одинаковым в обеих фазах. В любой равновесной гетерогенной системе Х. п. каждого компонента одинаков во всех фазах.
Если в различных фазах или в разных местах одной фазы Х. п. какого-либо компонента неодинаков, то в системе самопроизвольно (без затраты энергии извне) происходит перераспределение частиц, сопровождающееся выравниванием Х. п.